• A
  • A
  • A
  • АБB
  • АБB
  • АБB
  • А
  • А
  • А
  • А
  • А
Обычная версия сайта
Найдено 109 публикаций
Сортировка:
по названию
по году
Статья
Litvinov A., Spodyneiko L. A. Journal of High Energy Physics. 2018. Vol. 11. P. 1-28.
Добавлено: 10 декабря 2018
Статья
Alexandrov A., Mironov A., Morozov A. et al. Journal of High Energy Physics. 2014. Vol. 11. No. 80. P. 1-31.
Добавлено: 2 декабря 2014
Статья
M.N. Alfimov, A.V. Litvinov. Journal of High Energy Physics. 2015. No. 02. P. 150-162.
Добавлено: 7 ноября 2017
Статья
Litvinov A., Spodyneiko L. Journal of High Energy Physics. 2016. Vol. 1611. P. 1-17.
Добавлено: 7 ноября 2017
Статья
Buryak A., Brauer Gomez O. Journal of High Energy Physics. 2021. Vol. 2021. P. 1-15.
Добавлено: 1 февраля 2021
Статья
Musaev E., Haupt A., Lechtenfeld O. Journal of High Energy Physics. 2014. Vol. 2014. No. 11.
Добавлено: 8 декабря 2014
Статья
M.N. Alfimov, Tarnopolsky G. Journal of High Energy Physics. 2012. No. 02. P. 36-56.
Добавлено: 20 октября 2016
Статья
A. Levin, Olshanetsky M., Zotov A. Journal of High Energy Physics. 2014. Vol. 2014. No. 10:109. P. 1-29.
Добавлено: 22 января 2015
Статья
Ratnikov F., Ustyuzhanin A., Belavin V. et al. Journal of High Energy Physics. 2020. Vol. 07. P. 123.

A precision measurement of the 𝐵+𝑐Bc+ meson mass is performed using proton- proton collision data collected with the LHCb experiment at centre-of-mass energies of 7, 8 and 13 TeV, corresponding to a total integrated luminosity of 9.0 fb1. The 𝐵+𝑐Bc+ mesons are reconstructed via the decays 𝐵+𝑐Bc+→ J/ψπ+, 𝐵+𝑐Bc+→ J/ψπ+ππ+, 𝐵+𝑐→𝐽/𝜓𝑝𝑝⎯⎯⎯𝜋+Bc+→J/ψpp¯π+, 𝐵+𝑐→𝐽/𝜓𝐷+𝑠Bc+→J/ψDs+, 𝐵+𝑐Bc+→ J/ψ D0K+ and 𝐵+𝑐→𝐵0𝑠𝜋+Bc+→Bs0π+. Combining the results of the individual decay channels, the 𝐵+𝑐Bc+ mass is measured to be 6274.47 ± 0.27 (stat) ± 0.17 (syst) MeV/c2. This is the most precise measurement of the 𝐵+𝑐Bc+ mass to date. The difference between the 𝐵+𝑐Bc+ and 𝐵0𝑠Bs0 meson masses is measured to be 907.75 ± 0.37 (stat) ± 0.27 (syst) MeV/c.

Добавлено: 16 сентября 2020
Статья
A. Boldyrev, D. Derkach, M. Hushchyn et al. Journal of High Energy Physics. 2020. Vol. 02. No. 049. P. 1-17.
Добавлено: 16 сентября 2020
Статья
Mikhail Alfimov, Gromov N., Kazakov V. Journal of High Energy Physics. 2015. No. 07. P. 164-188.
Добавлено: 20 октября 2016
Статья
Feigin B. L., Awata H., Shiraishi J. Journal of High Energy Physics. 2012. No. 3. P. 41-68.

Мы устанавливаем эквивалентность между теорией топологической вершины Икбала-Кожача-Вафы и теорией представлений квантовой алгебры типа W1+∞, определённой Мики. Наша конструкция использует тривалентные сплетающие операторы Φ и Φ*, построенные по бозонному фоковскому модулю. Как и в теории топологической вершины, тройка векторов в ∈ Z2 соответствует каждому вертексному оператору, удовлетворяющим условиям Калаби-Яу и гладкости. Мы показываем, что некоторые матричные коэффициенты Φ и Φ* совпадают с топологической вершиной Икбала-Кожача-Вафы Cλμν (t, q). При другом выборе базиса мы получаем выражение для функций Cλμν (q, t), определённых Авата и Канно. Склеивающие множители возникают при рассмотрении произвольных композиций Φ и Φ*. Спектральные параметры фоковских пространств играют роль кэлеровых параметров.

Добавлено: 20 сентября 2012
Статья
M.I.Vysotsky, V.A.Novikov. Journal of High Energy Physics. 2020. Vol. JHEP01(2020)). No. 143. P. 1-25.
Добавлено: 30 января 2020
Статья
Alexandrov A., Buryak A., Tessler R. J. Journal of High Energy Physics. 2017. Vol. 2017. No. 123. P. 123.
Добавлено: 27 сентября 2020
Статья
A. Levin, Olshanetsky M., Zotov A. Journal of High Energy Physics. 2014. Vol. 2014. No. 7:12. P. 1-39.
Добавлено: 23 января 2015
Статья
Gavrilenko P. G., Marshakov A. Journal of High Energy Physics. 2014. No. 05.

We study the extended prepotentials for the S-duality class of quiver gauge theories, considering them as quasiclassical tau-functions, depending on gauge theory condensates and bare couplings. The residue formulas for the third derivatives of extended prepotentials are proven, which lead to effective way of their computation, as expansion in the weak-coupling regime. We discuss also the differential equations, following from the residue formulas, including the WDVV equations, proven to be valid for the SU(2) quiver gauge theories. As a particular example we consider the constrained conformal quiver gauge theory, corresponding to the Zamolodchikov conformal blocks by 4d/2d duality. In this case part of the found differential equations turn into nontrivial relations for the period matrices of hyperelliptic curves.

 

Добавлено: 12 сентября 2014
Статья
Gavrylenko P., Marshakov A. Journal of High Energy Physics. 2014. No. 5. P. 97.

 

 

 

Добавлено: 20 октября 2014
Статья
Slavnov N. A., Zabrodin A., Zotov A. Journal of High Energy Physics. 2020. No. 6. P. 123.
Добавлено: 24 августа 2020
Статья
Boldyrev A., Derkach D., Guschin M. et al. Journal of High Energy Physics. 2020. Vol. 10.
Добавлено: 6 декабря 2020
Статья
Derkach D., Guschin M., Kazeev N. et al. Journal of High Energy Physics. 2019. Vol. 2019. No. 2. P. 1-33.
Добавлено: 17 марта 2019
Статья
Khachatryan V., Ratnikov F. Journal of High Energy Physics. 2016. No. 2016:169.

A search is performed for heavy Majorana neutrinos (N) decaying into a W boson and a lepton using the CMS detector at the Large Hadron Collider. A signature of two jets and either two same sign electrons or a same sign electron-muon pair is searched for using 19.7 fb−1 of data collected during 2012 in proton-proton collisions at a centre-of-mass energy of 8 TeV. The data are found to be consistent with the expected standard model (SM) background and, in the context of a Type-1 seesaw mechanism, upper limits are set on the cross section times branching fraction for production of heavy Majorana neutrinos in the mass range between 40 and 500 GeV. The results are additionally interpreted as limits on the mixing between the heavy Majorana neutrinos and the SM neutrinos. In the mass range considered, the upper limits range between 0.00015–0.72 for |VeN|2 and 6.6 × 10−5−0.47 for |VeNVμN∗|2/(|VeN|2 + |VμN|2), where VℓN is the mixing element describing the mixing of the heavy neutrino with the SM neutrino of flavour ℓ. These limits are the most restrictive direct limits for heavy Majorana neutrino masses above 200 GeV.

Добавлено: 21 октября 2016